至今没有一个光学系统是完美的。为了平坦且清晰的成像，往往必须把光学系统设计的十分复杂。如此一来，不但透光度变差，还得付出很高的制造成本。因此简单的镜片组而且能保有高品质成像的光学系统是光学设计的努力目标。
一个好的光学系统都出自设计者的巧思。它能在最简单的镜片组合下产生最佳的成像品质。不过在许多设计中，往往会遇到球面像差与彗形像差难以取舍的窘境（天文望远镜光学与机械）。当你能同时处理这些像差的时候，系统却又发生严重的色差。最後好不容易解决了所有的色像差，却又发生成像的变形。因此光学系统的设计在在考验设计者的经验与智力。希望透过以下的天文望远镜的演进，让你了解前人的成果。
折射式望远镜系统
由於白光经过透镜会有色散的现象（Dipersion），因此使得光学系统除了球面像差与彗形像差之外又多了影像不清晰的光源。由上图可知，蓝光的折射率较大，其次为绿光，最後为红光，因此不同颜色的入射光产生，却有不同的聚焦点。好的光学系统除了成像品质之外，还必须考虑消色差的效果。
基本上，我们在处理可见光的光路分析时，是?用蓝色的F line(486.13nm)、红色的C line(656.27nm)与绿色的 e line(546.07nm) ?作为分析的主要光源。要查看镜片的色差情形，可以用色散数值 V( Dispersion Number or Abbe number )。V越大表示镜片的色散的情?越小。
V＝( ne－1 ) / ( nF－nC )
对於一个 D= 5公分 ， f=20公分 的两片镜片组合，我们可以由下图的光路分析了解他们各自聚焦的一致性。其实这就是球面像差的检测工作！
D＝5公分 f=20公分
第一片镜片 R1＝18公分 R2＝－19公分 中心厚度＝0.84公分
间隙 0.1公分
第二片镜片 R3＝－19公分 R4＝－22公分 中心厚度＝0.98公分
为了更清楚的说明，我们藉由（上右图）了解不同三种色光随著入射的高度（离中心的光轴），误差越?越大。换句话说，越靠近镜片边缘的球面像差越严重。至於在镜片的任何位置，色差都是一样的糟糕。（上左图）是我们彗形像差的分析图，或称为OSC图，一般而言OSC<0.001才能算是好的镜片组。可见这组镜片的组成是不合格的！
因此我们必须透过几何光学的技术，重新调整并全面评估镜片组的效能。经过分析後，得到以下的光路图。
我们可以很清楚地发现球面像差与色差在镜片的边缘有了很大的改善（请注意 x轴的刻度是之前的1/10）。此外彗形像差在边缘区域也获得的极大的改善。两片式的镜片组我们称为 Achromatic Objective。
若是我们希望能够获得更好的成像结果，必须加入第三片不同材质的镜片来改善色差的问题。
经过光路分析後，我们依旧是以 D＝5公分 f=20公分来做为范例。
第一片镜片 R1＝11.6公分 R2＝32.565公分 中心厚度＝0.876公分
间隙 0.1公分
第二片镜片 R3＝41.684公分 R4＝5.703公分 中心厚度＝0.498公分
间隙 0.1公分
第三片镜片 R5＝5.931公分 R6＝－24.524公分 中心厚度＝0.88公分
由右下图，我们发现色差与球面像差有极大的改善，在镜片边缘处几乎没有色差与球面像差。但是对於彗形像差的控制却是普通，虽然它可以满足( OSC<0.001 )容忍误差。 三片式镜片组我们称为 Apochromatic Objective，或者简称 APO 。
选择镜片材质
首先，我们必须选择合适的材料。通常第一片的折射率会较低、此外色散的情况也比较少，像萤石（Fluorite）就是一个很好的材质。第二片镜片的折射率要比较高，而且要选择高色散的材质。
消色差（chromatic）
利用几何光学的技巧，在镜片组的合焦上，要求蓝光与红光的焦距相同。有了这个条件后，两片镜片的曲度必须维持一定的比例关系。我们透过这个比例关系，与建构好的光路程式来回验证，最后找到可以消除球面像差与彗形像差的最佳曲面。这其中的尝试错误必须藉由经验与耐心。
最後的确认
没有完美的镜片组合。常常为了消除像差而牺牲了色差！两片镜片组原则上是无法消去紫色光，而且蓝光的矫正往往过多、红光却是不足，所以第三片镜片的修正是需要的。一般而言，三片镜片组算是一个不错的组合，不过设计起?可是十分繁琐，必须有很多的经验才能胜任。目前坊间有许多光学设计的软体，虽然我们可以透过他?达到光路设计的目的，但是自己写程式来计算，可以更深入了解光路运作的物理观念。
D＝5公分 f=20公分
第一片镜片 R1＝16公分 R2＝－6.89公分 中心厚度＝0.77公分
间隙 0.14公分
第二片镜片 R3＝－6.6公分 R4＝－15.02公分 中心厚度＝1.12公分
牛顿式望远镜系统
球面镜：全域球面像差。弯曲的成像场。由於是对称的镜面，因此没有彗形像差。
抛物面镜：中心处完美成像，边缘有球面像差与彗形像差。弯曲的成像场。
说明：球面镜的对称光轴是它的最大优点，这是抛物面镜远远不及的。不过因为抛物面镜中心处的成像品质完美，因此目前是Newtonian Type的主流。其实选用抛物面镜或球面镜，谁好谁?？完全是见仁见智的问题。此外，不管用何种形式，它们的成像场都在弧面上，因此还有严重的弯曲的成像场。
观点：
对于来自无穷远目标的轴上光线,经抛物面反射镜反射后均交于一点,形成一个没有球差的衍射极限像。然而,抛物面反射镜只对轴上无限远目标无球差,对于轴外点目标不但有轴外球差,而且慧差、像散等也很严重。因此,牛顿式反射镜系统的视场是十分有限的。
卡塞格林 系统
（修正弯曲的成像场）
Classic Cassegrain 利用 2nd Mirror ?矫正弯曲的像场以改进Newtonian Type的部分缺点。但是这种设计基本上还是无法克服彗形像差。由於2nd Mirror是凸面镜，因此光学系统很难设计成短焦比。
为了进一步矫正像差，还有其它的设计形式。其中又以 Ritchey-Chretien Type最好。Pressmann-Camichel Type最容易制造，但品质较差。
系统 Primary Mirror 2nd Mirror
Classical Cassegrain 抛物面 双曲面
Dall-Kirkham 椭圆面 球面
Ritchey-Chretien 双曲面 双曲面
Pressmann-Camichel 球面 椭圆面
至今没有一个光学系统是完美的。为了平坦且清晰的成像，往往必须把光学系统设计的十分复杂。如此一来，不但透光度变差，还得付出很高的制造成本。因此简单的镜片组而且能保有高品质成像的光学系统是光学设计的努力目标。
一个好的光学系统都出自设计者的巧思。它能在最简单的镜片组合下产生最佳的成像品质。不过在许多设计中，往往会遇到球面像差与彗形像差难以取舍的窘境（天文望远镜光学与机械）。当你能同时处理这些像差的时候，系统却又发生严重的色差。最後好不容易解决了所有的色像差，却又发生成像的变形。因此光学系统的设计在在考验设计者的经验与智力。希望透过以下的天文望远镜的演进，让你了解前人的成果。
折射式望远镜系统
由於白光经过透镜会有色散的现象（Dipersion），因此使得光学系统除了球面像差与彗形像差之外又多了影像不清晰的光源。由上图可知，蓝光的折射率较大，其次为绿光，最後为红光，因此不同颜色的入射光产生，却有不同的聚焦点。好的光学系统除了成像品质之外，还必须考虑消色差的效果。
基本上，我们在处理可见光的光路分析时，是?用蓝色的F line(486.13nm)、红色的C line(656.27nm)与绿色的 e line(546.07nm) ?作为分析的主要光源。要查看镜片的色差情形，可以用色散数值 V( Dispersion Number or Abbe number )。V越大表示镜片的色散的情?越小。
V＝( ne－1 ) / ( nF－nC )
对於一个 D= 5公分 ， f=20公分 的两片镜片组合，我们可以由下图的光路分析了解他们各自聚焦的一致性。其实这就是球面像差的检测工作！
D＝5公分 f=20公分
第一片镜片 R1＝18公分 R2＝－19公分 中心厚度＝0.84公分
间隙 0.1公分
第二片镜片 R3＝－19公分 R4＝－22公分 中心厚度＝0.98公分
为了更清楚的说明，我们藉由（上右图）了解不同三种色光随著入射的高度（离中心的光轴），误差越?越大。换句话说，越靠近镜片边缘的球面像差越严重。至於在镜片的任何位置，色差都是一样的糟糕。（上左图）是我们彗形像差的分析图，或称为OSC图，一般而言OSC<0.001才能算是好的镜片组。可见这组镜片的组成是不合格的！
因此我们必须透过几何光学的技术，重新调整并全面评估镜片组的效能。经过分析後，得到以下的光路图。
我们可以很清楚地发现球面像差与色差在镜片的边缘有了很大的改善（请注意 x轴的刻度是之前的1/10）。此外彗形像差在边缘区域也获得的极大的改善。两片式的镜片组我们称为 Achromatic Objective。
若是我们希望能够获得更好的成像结果，必须加入第三片不同材质的镜片来改善色差的问题。
经过光路分析後，我们依旧是以 D＝5公分 f=20公分来做为范例。
第一片镜片 R1＝11.6公分 R2＝32.565公分 中心厚度＝0.876公分
间隙 0.1公分
第二片镜片 R3＝41.684公分 R4＝5.703公分 中心厚度＝0.498公分
间隙 0.1公分
第三片镜片 R5＝5.931公分 R6＝－24.524公分 中心厚度＝0.88公分
由右下图，我们发现色差与球面像差有极大的改善，在镜片边缘处几乎没有色差与球面像差。但是对於彗形像差的控制却是普通，虽然它可以满足( OSC<0.001 )容忍误差。 三片式镜片组我们称为 Apochromatic Objective，或者简称 APO 。
选择镜片材质
首先，我们必须选择合适的材料。通常第一片的折射率会较低、此外色散的情况也比较少，像萤石（Fluorite）就是一个很好的材质。第二片镜片的折射率要比较高，而且要选择高色散的材质。
消色差（chromatic）
利用几何光学的技巧，在镜片组的合焦上，要求蓝光与红光的焦距相同。有了这个条件后，两片镜片的曲度必须维持一定的比例关系。我们透过这个比例关系，与建构好的光路程式来回验证，最后找到可以消除球面像差与彗形像差的最佳曲面。这其中的尝试错误必须藉由经验与耐心。
最後的确认
没有完美的镜片组合。常常为了消除像差而牺牲了色差！两片镜片组原则上是无法消去紫色光，而且蓝光的矫正往往过多、红光却是不足，所以第三片镜片的修正是需要的。一般而言，三片镜片组算是一个不错的组合，不过设计起?可是十分繁琐，必须有很多的经验才能胜任。目前坊间有许多光学设计的软体，虽然我们可以透过他?达到光路设计的目的，但是自己写程式来计算，可以更深入了解光路运作的物理观念。
D＝5公分 f=20公分
第一片镜片 R1＝16公分 R2＝－6.89公分 中心厚度＝0.77公分
间隙 0.14公分
第二片镜片 R3＝－6.6公分 R4＝－15.02公分 中心厚度＝1.12公分
牛顿式望远镜系统
球面镜：全域球面像差。弯曲的成像场。由於是对称的镜面，因此没有彗形像差。
抛物面镜：中心处完美成像，边缘有球面像差与彗形像差。弯曲的成像场。
说明：球面镜的对称光轴是它的最大优点，这是抛物面镜远远不及的。不过因为抛物面镜中心处的成像品质完美，因此目前是Newtonian Type的主流。其实选用抛物面镜或球面镜，谁好谁?？完全是见仁见智的问题。此外，不管用何种形式，它们的成像场都在弧面上，因此还有严重的弯曲的成像场。
观点：
对于来自无穷远目标的轴上光线,经抛物面反射镜反射后均交于一点,形成一个没有球差的衍射极限像。然而,抛物面反射镜只对轴上无限远目标无球差,对于轴外点目标不但有轴外球差,而且慧差、像散等也很严重。因此,牛顿式反射镜系统的视场是十分有限的。
卡塞格林 系统
（修正弯曲的成像场）
Classic Cassegrain 利用 2nd Mirror ?矫正弯曲的像场以改进Newtonian Type的部分缺点。但是这种设计基本上还是无法克服彗形像差。由於2nd Mirror是凸面镜，因此光学系统很难设计成短焦比。
为了进一步矫正像差，还有其它的设计形式。其中又以 Ritchey-Chretien Type最好。Pressmann-Camichel Type最容易制造，但品质较差。
系统 Primary Mirror 2nd Mirror
Classical Cassegrain 抛物面 双曲面
Dall-Kirkham 椭圆面 球面
Ritchey-Chretien 双曲面 双曲面
Pressmann-Camichel 球面 椭圆面
